Definicja 15.1.
Niech −∞<a<b<+∞. Krzywą nazywamy zbiór punktów
K = {(x,y)∈R2: x=φ(t), y=ψ(t), t∈[a,b]},
gdzie φ,ψ:[a,b]⟶R są dwiema funkcjami ciągłymi. Piszemy:
K=K(φ,ψ):{x=φ(t)y=ψ(t). t∈[a,b].
Powyższe równanie nazywamy też równaniem parametrycznym krzywej.
Przykład 15.2.
Zapiszmy parametryczne równanie okręgu o promieniu R>0 w R2. Jeśli jako parametr t przyjmiemy kąt jaki tworzy promień poprowadzony do punktu (x,y) na okręgu, to widzimy (patrz rysunek), że x=cost i y=sint. Zatem następująca krzywa:
K:{x=Rcosty=Rsint.t∈[0,2π] opisuje okrąg.
Definicja 15.3.
Mówimy, że punkt (x,y)∈K jest punktem wielokrotnym krzywej K, jeśli
∃t1,t2∈(a,b): t1≠t2∧(x,y)=(φ(t1),ψ(t1))=(φ(t2),ψ(t2)).
Krzywą K nazywamy zwyczajną, jeśli nie zawiera punktów wielokrotnych, to znaczy
[(φ(t1),ψ(t1))=(φ(t2),ψ(t2)), t1≤t2]⟹[(t1=t2)∨(t1=a ∧ t2=b)].
Definicja 15.4.
Niech
a = t0 < t1 < … < tn = b
będzie podziałem przedziału [a,b]. Łamaną p łączącą punkty:
(φ(t0),ψ(t0)), …, (φ(tn),ψ(tn))
nazywamy łamaną wpisaną w krzywą K. Przez l(p) oznaczamy długość łamanej p (to znaczy sumę długości odcinków wchodzących w skład łamanej).
Definicja 15.5.
Długością krzywej K nazywamy liczbę:
l(K) = sup
gdzie supremum jest brane po wszystkich łamanych wpisanych w \displaystyle K.
Definicja 15.6.
Jeśli \displaystyle l(K) < +\infty , to mówimy, że krzywa \displaystyle K jest prostowalna. Twierdzenie 15.7.
Niech \displaystyle \displaystyle\varphi,\psi\colon [a,b]\longrightarrow\mathbb{R} będą klasy \displaystyle C^1 oraz niech \displaystyle K=K(\varphi,\psi) będzie krzywą zwyczajną.
Wówczas krzywa \displaystyle K jest prostowalna.
Łamana wpisana w krzywą
Dowód 15.7. [nadobowiązkowy]
Niech \displaystyle p będzie dowolną łamaną wpisaną w krzywą \displaystyle K, to znaczy istnieje podział
\displaystyle a \ =\ t_0 \ < \ t_1 \ < \ \ldots \ < \ t_n \ =\ b
taki, że \displaystyle p jest łamaną o wierzchołkach \displaystyle \displaystyle (x_i,y_i) dla \displaystyle i=0,\ldots,n, gdzie
\displaystyle \left \{ \begin{array} {l} x_i\ =\ \varphi(t_i) \\ y_i\ =\ \psi(t_i) \end{array} . \right. \ \qquad i\in\{0,\ldots,n\}.
Długość łamanej \displaystyle p wyraża się wzorem:
\displaystyle l(p) \ =\ \sum_{i=1}^n \sqrt{\big(x_i-x_{i-1}\big)^2+\big(y_i-y_{i-1}\big)^2}.
Ponieważ \displaystyle \displaystyle\varphi,\psi\in C^1\big([a,b];\mathbb{R}\big), więc z twierdzenia o wartości średniej (patrz twierdzenie 9.37.) mamy
\displaystyle x_i-x_{i-1} \ =\ \varphi(t_i)-\varphi(t_{i-1}) \ =\ \varphi'(\tau_i)(t_i-t_{i-1}),
\displaystyle y_i-y_{i-1} \ =\ \psi(t_i)-\psi(t_{i-1}) \ =\ \psi'(\tau^*_i)(t_i-t_{i-1}),
gdzie
\tau_i\in (t_{i-1},t_i),\quad i=1,\ldots n,\quad \tau^*_i\in (t_{i-1},t_i),\quad i=1,\ldots n.
Zatem
\displaystyle l(p) \ =\ \sum_{i=1}^n \sqrt{\varphi'(\tau_i)^2+\psi'(\tau^*_i)^2}\cdot(t_i-t_{i-1}).
Ponieważ \displaystyle \displaystyle\varphi',\psi'\in C\big([a,b];\mathbb{R}\big) i przedział \displaystyle \displaystyle [a,b] jest zwarty, więc funkcje \displaystyle \displaystyle\varphi',\psi' są ograniczone.
Definiujemy
\displaystyle M \ =\ \sup_{t\in[a,b]}\varphi'(t), \qquad M^* \ =\ \sup_{t\in[a,b]}\psi'(t),
\displaystyle m \ =\ \displaystyle\inf_{t\in[a,b]}\varphi'(t), \qquad m^* \ =\ \displaystyle\inf_{t\in[a,b]}\psi'(t).
Zatem
\displaystyle \sqrt{m^2+{m^*}^2}\cdot(b-a) \ \le\ l(p) \ \le\ \sqrt{M^2+{M^*}^2}\cdot(b-a).
Ponieważ powyższa nierówność zachodzi dla dowolnej łamanej \displaystyle p wpisanej w krzywą \displaystyle K, więc przechodząc do supremum po wszystkich takich łamanych, dostajemy
\displaystyle \sqrt{m^2+{m^*}^2}\cdot(b-a) \ \le\ l(K) \ \le\ \sqrt{M^2+{M^*}^2}\cdot(b-a),
a zatem krzywa \displaystyle K jest prostowalna.
Uwaga 15.8.
W powyższym twierdzeniu (jak i twierdzeniach następnych) zakładamy, że krzywa jest klasy \displaystyle C^1. (to znaczy \displaystyle \varphi,\psi , są klasy C^1 ) W zastosowaniach okaże się jednak, że często będziemy mieli do czynienia z krzywymi, które są tylko ciągłe, zwyczajne oraz "kawałkami" klasy \displaystyle C^1, to znaczy krzywą można otrzymać jako "sklejenie" kilku krzywych klasy \displaystyle C^1 (przy sklejaniu początek następnej krzywej jest końcem poprzedniej). Wszystkie wypowiadane tu twierdzenia dla krzywych klasy \displaystyle C^1 stosują się także do krzywych kawałkami klasy \displaystyle C^1.
Krzywa K(t)
Definicja 15.9.
Niech \displaystyle K=K(\varphi,\psi) będzie krzywą. Zdefiniujmy:
\displaystyle K(t) \ \ \stackrel{df}{=}\ \ \bigg\{\big(\varphi(\tau),\psi(\tau)\big):\ \tau\in[a,t]\bigg\},
oraz
\displaystyle s(t) \ \ \stackrel{df}{=}\ \ l\big(K(t)\big)\quad (długośćkrzywejK(t)) \displaystyle .
W szczególności \displaystyle s(b)=l(K).
Niech \displaystyle \displaystyle\varphi,\psi\colon [a,b]\longrightarrow\mathbb{R} będą klasy \displaystyle C^1 oraz niech \displaystyle K=K(\varphi,\psi) będzie krzywą zwyczajną.
Wówczas
\displaystyle s'(t) \ =\ \sqrt{\varphi'(t)^2+\psi'(t)^2} \qquad\forall\ t\in[a,b].
Dowód 15.10. [nadobowiązkowy]
Niech \displaystyle t_0,t_0+h\in[a,b]. Analogicznie do ostatniego oszacowania w dowodzie twierdzenia 15.7. dostajemy:
\displaystyle \sqrt{m_h^2+{m_h^*}^2}\cdot h \ \le\ s(t_0+h)-s(t_0) \ \le\ \sqrt{M_h^2+{M_h^*}^2}\cdot h,
gdzie
\displaystyle M_h \ =\ \sup_{t\in[t_0,t_0+h]}\varphi'(t), \qquad M_h^* \ =\ \sup_{t\in[t_0,t_0+h]}\psi'(t),
\displaystyle m_h \ =\ \inf_{t\in[t_0,t_0+h]}\varphi'(t), \qquad m_h^* \ =\ \displaystyle\inf_{t\in[t_0,t_0+h]}\psi'(t).
Dzielimy wszystkie strony powyższego oszacowania przez \displaystyle h, dostając:
\displaystyle \sqrt{m_h^2+{m_h^*}^2} \ \le\ \frac{s(t_0+h)-s(t_0)}{h} \ \le\ \sqrt{M_h^2+{M_h^*}^2}.
Ponieważ funkcje \displaystyle \displaystyle\varphi' i \displaystyle \displaystyle\psi' są ciągłe, więc dostajemy
\displaystyle \begin{align*} M_h & \xrightarrow[h \to 0]{} & \varphi'(t_0), \\ m_h & \xrightarrow[h \to 0]{} & \varphi'(t_0), \\ M_h^* & \xrightarrow[h \to 0]{} & \psi'(t_0), \\ m_h^* & \xrightarrow[h \to 0]{} & \psi'(t_0). \end{align*}
Z powyższych oszacowań oraz z twierdzenia o trzech ciągach dostajemy:
\displaystyle s'(t_0) \ =\ \lim_{h \to 0}\frac{s(t_0+h)-s(t_0)}{h} \ =\ \sqrt{\varphi'(t_0)^2+\psi'(t_0)^2}.
Twierdzenie 15.11. [O długości krzywej]
Niech \displaystyle \displaystyle\varphi,\psi\colon [a,b]\longrightarrow\mathbb{R} będą klasy \displaystyle C^1 oraz niech \displaystyle K=K(\varphi,\psi) będzie krzywą zwyczajną. Wówczas długość krzywej wyraża się wzorem
\displaystyle l(K) \ =\ \int\limits_a^b\sqrt{\varphi'(\tau)^2+\psi'(\tau)^2}\,d\tau.
W szczególności, jeśli krzywa zadana jest wykresem funkcji \displaystyle y=f(x), dla \displaystyle x\in[a,b], to
\displaystyle l(K) \ =\ \int\limits_a^b\sqrt{1+f'(t)^2}\,dt.
Dowód 15.11.
\displaystyle l(K) \ =\ s(b) \ =\ s(b)-\underbrace{s(a)}_{=0} \ =\ \int\limits_a^b s'(\tau)\,d\tau \ =\ \int\limits_a^b\sqrt{\varphi'(\tau)^2+\psi'(\tau)^2}\,d\tau.
W drugim przypadku krzywą zadaną przez funkcję \displaystyle f możemy zapisać w postaci parametrycznej
\displaystyle \left \{ \begin{array} {l} x(t)=t \\ y(t)=f(t) \end{array} ., \right. \ \qquad t\in[a,b]
i od razu otrzymujemy drugi ze wzorów.
Przykład 15.12.
Wyprowadzić wzór na długość krzywej zadanej w postaci biegunowej:
\displaystyle r \ =\ g(\vartheta) \qquad \vartheta\in[\alpha,\beta].
Przedstawmy tę krzywą w postaci parametrycznej:
\displaystyle \left \{ \begin{array} {l} x\ = \ r\cos\vartheta\ =\ g(\vartheta)\cos\vartheta \\ y\ = \ r\sin\vartheta\ =\ g(\vartheta)\sin\vartheta. \end{array} . \right.
Liczymy
\begin{array}{lll}\displaystyle \quad x'(\vartheta)^2+y'(\vartheta)^2 & = & \big[g'(\vartheta)\cos\vartheta-g(\vartheta)\sin(\vartheta)\big]^2 + \big[g'(\vartheta)\sin\vartheta+g(\vartheta)\cos(\vartheta)\big]^2 \\ \\ & = & g'(\vartheta)^2\cos^2\vartheta -2g(\vartheta)g'(\vartheta)\sin\vartheta\cos\vartheta +g(\vartheta)^2\sin^2\vartheta \\ \\ & + & g'(\vartheta)^2\sin^2\vartheta +2g(\vartheta)g'(\vartheta)\sin\vartheta\cos\vartheta +g(\vartheta)^2\cos^2\vartheta \\ \\ & = & g'(\vartheta)^2 +g(\vartheta)^2, \end{array}
Zatem
\displaystyle l(K) \ =\ \displaystyle\int\limits_{\alpha}^{\beta} \sqrt{g(\vartheta)^2+g'(\vartheta)^2}\,d\vartheta.
Definicja 15.13.
Cykloidą nazywamy krzywą kreśloną
przez ustalony punkt \displaystyle 0 na okręgu toczącym się po prostej \displaystyle l.
Przykład 15.14.
Wyprowadzić wzór parametryczny cykloidy.
Oznaczenia:
\displaystyle a - promień okręgu;
\displaystyle O - początkowy punkt styczności okręgu i prostej \displaystyle l ;
\displaystyle N - nowy punkt styczności;
\displaystyle M - nowe położenie punktu \displaystyle O ;
\displaystyle \displaystyle t=∢ NDM - parametr określający położenie punktu \displaystyle M.
Liczymy współrzędne punktu \displaystyle M(x,y) :
\displaystyle x \ = \ OF \ =\ ON-FN \ =\ \widehat{NM}-MG \ =\ at-a\sin t,
\displaystyle y \ = \ FM \ =\ NG \ =\ ND-GD \ =\ a-a\cos t.
Zatem
\displaystyle \left \{ \begin{array} {l} x=a(t-\sin t) \\ y=a(1-\cos t) \end{array} . \right. \ \qquad t\in [0,2\pi] \quad( lub \displaystyle \ t\in\mathbb{R}).
Przykład 15.15.
Obliczyć długość łuku cykloidy:
\displaystyle \left \{ \begin{array} {l} x=a(t-\sin t) \\ y=a(1-\cos t) \end{array} . \right. \ \qquad t\in [0,2\pi].
\begin{array}{lll} \displaystyle \sqrt{x'(t)^2+y'(t)^2} & = & \sqrt{a^2(1-\cos t)^2+a^2\sin^2 t} \ =\ \sqrt{a^2-2a^2\cos t+a^2\cos^2 t+a^2\sin^2 t} \\ & = & \displaystyle \sqrt{2a^2(1-\cos t)} \ =\ \sqrt{4a^2\sin^2\frac{t}{2}} \ =\ 2a\bigg|\sin\frac{t}{2}\bigg|.\end{array}
Zatem
\displaystyle \begin{array}{lll}l(K) & = & \displaystyle\int\limits_0^{2\pi} \sqrt{x'(t)^2+y'(t)^2}\,dt \ =\ 2a\displaystyle\int\limits_0^{2\pi}\bigg|\sin\frac{t}{2}\,\bigg|dt \\ & = & 2a\displaystyle\int\limits_0^{2\pi}\sin\frac{t}{2}\,dt \ =\ -4a\cos\frac{t}{2}\bigg|_0^{2\pi} \ =\ a. \end{array}
Przykład 15.16.
Obliczyć długość łuku asteroidy:
\displaystyle x^{\frac{2}{3}}+y^{\frac{2}{3}} \ =\ a^{\frac{2}{3}}.
Równanie parametryczne asteroidy, to:
\displaystyle \left \{ \begin{array} {l} x=a\cos^3 t \\ y=a\sin^3 t \end{array} . \right. \ \qquad t\in [0,2\pi].
Liczymy
\displaystyle \sqrt{x'(t)^2+y'(t)^2} \ =\ 3a\sin t\cos t \qquad\forall\ t\in[0,2\pi].
Zatem
\displaystyle l(K) \ =\ 4\displaystyle\int\limits_0^{\frac{\pi}{2}}3a\sin t\cos t\,dt \ =\ 6a.